Nucléation induite par les ions de particules biogéniques pures - lampes solaires de jardin en acier inoxydable

Les aérosols atmosphériques et leurs impacts sur les nuages ​​sont considérés comme importants pour le forçage radiatif induit par le climat, mais leurs impacts sur l'ozone restent faibles.
À l'échelle mondiale, environ la moitié des nodules de condensation nuageuse proviennent de la nucléation de la vapeur atmosphérique.
On pense que l'acide sulfurique est une condition nécessaire pour initier la formation de la plupart des particules dans l'atmosphère 3,4, tandis que le rôle des ions est relativement faible.
Cependant, certaines études en laboratoire ont rapporté que la formation de particules organiques n'était pas intentionnellement due à l'ajout d'acide sulfurique, bien que la pollution ne puisse être exclue 6,7.
Nous apportons ici la preuve de la formation de particules d'aérosol à partir de vapeurs biologiques fortement oxydées dans des conditions atmosphériques sans acide sulfurique.
Molécule hyperoxique (HOM)
Il est produit par la décomposition de l'ozone alpha. -pinène.
Nous avons constaté que les ions provenant des rayons cosmiques de la Voie lactée augmentent le taux de nucléation d'un ou deux ordres de grandeur par rapport à la nucléation neutre.
Nos résultats expérimentaux sont corroborés par des calculs de chimie quantique des énergies de liaison d'agrégats Homs représentatifs. Ion-
La nucléation induite de particules organiques pures est une source potentielle de particules d'aérosol dans l'environnement terrestre pollué par une faible concentration d'acide sulfurique.
L'expérience sur les nuages ​​du CERN vise à étudier les effets des rayons cosmiques sur les aérosols, les gouttelettes nuageuses et les particules de glace dans des conditions de laboratoire rigoureusement contrôlées. Le télescope de 3 m
Diamètre Acier inoxydable-
La propreté et les performances de la chambre à brouillard en acier et de son système de gaz répondent aux normes techniques les plus exigeantes.
Les chambres à brouillard sont nettoyées régulièrement par nettoyage ultrasonique des parois.
De l'eau pure, puis chauffée à 373 K, puis lavée à grande vitesse avec de l'air synthétique humidifié et de l'ozone.
Combien de parties par million (en volume).
Niveau de pollution de la vapeur condensable - plage pptv.
Haute propreté et grand volume de la chambre de combustion (26.1u2009m)
Les conditions de fonctionnement très stables permettent d'étudier la formation de particules à un taux de nucléation d'environ 0 dans des conditions atmosphériques.
001 cm s et 100 cm s.
Le taux de perte de vapeur condensable et de particules sur la paroi de la chambre est similaire à celui de la nappe de condensation environnementale dans la couche limite d'origine.
La production d'ions en intérieur peut être contrôlée par un champ électrique interne.
Génération d'ions -
Environnement gratuit)
Ou un faisceau accordable provenant du synchrotron à protons du CERN.
La traverse est-
Concentrez-vous sur environ une dimension latérale. 5u2009mu2009×u20091.
5 m à travers la chambre à brouillard.
Lorsque le champ électrique est nul, l'ion d'équilibre-
En raison de l'effet du GCR, la concentration appariée dans l'incubateur est d'environ 700 cm.
En utilisant le faisceau, la valeur peut être augmentée jusqu'à n'importe quelle valeur aux alentours de 3000 cm.
Par conséquent, la concentration ionique correspondant à n'importe quelle altitude de la troposphère peut être générée dans la chambre à brouillard.
Le contrôle précis de la micro-vapeur intérieure et de la température ambiante est effectué entre 300 K et 203 K.
Mélange uniforme d'acier inoxydable couplé magnétiquement
Ventilateurs en acier installés en haut et en bas de la chambre de combustion.
Le temps de mélange caractéristique des gaz dans la chambre est de plusieurs minutes, en fonction de la vitesse du ventilateur.
Le processus photochimique est provoqué par l'irradiation ultraviolette de la fibre optique.
Systèmes optiques, fournissant des gaz hautement stables-
Réponse en phase avec un temps de démarrage précis.
L'analyse continue du contenu de la pharmacie est réalisée au moyen d'un instrument relié à une sonde d'échantillonnage insérée dans la pharmacie.
Les analyseurs d'échantillonnage sont adaptés à chaque activité expérimentale, mais se composent généralement d'environ 30 à 35 instruments, dont jusqu'à 10 sont des spectromètres de masse.
Pour les résultats présentés dans cet article, les instruments analytiques installés dans le dispositif expérimental comprennent un spectromètre de masse à ionisation chimique (CIMS).
Pour la concentration en HSO ;
Temps de vol à l'interface de pression atmosphérique (APi-TOF ;
Aviation Research Corporation et Tofwerk AG)
Spectromètre de masse à composition moléculaire pour les ions et les agrégats à charge positive et négative ;
Ionisation bichimique à pression atmosphérique à interface temps de vol (CI-APi-TOF ;
Aviation Research Corporation et Tofwerk AG)
Composition moléculaire et concentration par spectrométrie de masse des gaz neutres
Étape HSO et HOMS ;
temps de vol de la réaction de transfert de protons (PTR-TOF ;
Ionicon Analytics Ltd.
Spectromètre de masse à vapeur organique ;
Spectromètre à cluster neutre et à ions atmosphériques (NAIS ; Airel Ltd)
Pour la concentration d'ions positifs, d'ions négatifs et d'agrégats chargés dans la gamme de 1 à 40 nm ; un nano-
Analyseur de fluidité différentielle radiale (nRDMA)
Et le nano-scanner de mobilité de particules (nano-SMPS)
Spectre de la taille des particules ;
Et plusieurs compteurs de particules agglomérées (CPC)
Le seuil d'efficacité de détection de 50 % se situe entre 1 et 4 nanomètres : deux grossisseurs de taille de particules Airmodus A09, psm (un fixe-
Seuil et autres analyses)
CPC de diéthylène glycol, diéthylène glycol-
CPC, butanol TSI 3776 CPC et eau TSI 3786 CPC (TSI Inc.).
Les analyseurs de gaz supplémentaires comprennent des capteurs de point de rosée (EdgeTech).
Dioxyde de soufre (
Thermo Fisher Science Company42i-TLE) et l'ozone (
Instrument d'environnement thermique (TEI 49C).
Dans certaines expériences, la vapeur de HONO est introduite dans la chambre d'essai et photolysée par la lumière ultraviolette pour produire OH sans O.
Le mélange continu de HSO avec des nanoparticules produit du HONO gazeux. (réf.)
Acier inoxydable spécialement conçu
Le réacteur en acier est ensuite introduit de manière continue dans la chambre du réacteur.
L'analyseur HONO est constitué d'une sonde spécialement conçue qui fait passer des échantillons d'air de la chambre à travers des solutions de HSO et de sulfonamide, puis des analyses en ligne avec un spectrophotomètre d'absorption à long trajet. (LOPAP).
Taux de nucléation (en cmu2009s)
Mesure sous point neutre ( ), GCR au niveau du sol ( ) et conditions de faisceau ( ).
Le taux de nucléation neutre est mesuré par une électrode de champ de dégagement réglée à (+30 kV), qui forme un champ électrique d'environ 20 kV m dans la chambre.
Ceci est totalement étouffé.
Nucléation induite, car dans ces conditions, les petits ions ou les amas moléculaires sont balayés hors de la chambre en environ 1 s.
Étant donné que tous les processus de nucléation et de croissance considérés se déroulent sur une échelle de temps considérable, le taux de nucléation neutre peut être mesuré en l'absence de bruit de fond ionique.
Nucléation induite.
Dans les conditions de rayonnement cosmique galactique et de faisceau, le champ électrique est fixé à zéro, ce qui entraîne un équilibre des ions.
Les concentrations appariées étaient d'environ 700 cm et 3000 cm, respectivement.
Le taux de nucléation ne mesure que le taux de neutralité et la somme des ions neutres.
Taux de nucléation induit, +.
Le taux de nucléation rapporté dans cet article est principalement obtenu par balayage en mode air PSM à un seuil de 1,8 nm (PSM1,8).
Et TSI 3776 CPC (CPC2.5), nominalement 2.5-
Seuil NM, mais mesuré à 3 h 00. 2-
Nano-seuil et particules de WO.
Le taux de nucléation est de 1,7-
Diamètre de nanomobilité (1,4-
Diamètre de masse nano)
On considère généralement que la taille des particules est supérieure à la taille critique, ce qui assure la stabilité thermodynamique.
La taille critique correspond à la taille du cluster lorsque le taux d'évaporation et le taux de croissance sont égaux.
Elle varie en fonction de la température, de la substance chimique, de la charge et de la concentration en vapeur. Lorsque le taux d'évaporation est fortement inhibé, elle peut même être inexistante, par exemple pour les complexes acide sulfurique-diméthylamine.
Nos mesures montrent que les plus petits amas HOM neutres sont relativement instables. Par conséquent, 1.
7 nm, soit environ 5 unités monomères Hom, est une taille raisonnable pour calculer le taux de nucléation expérimental.
Déterminez le taux de nucléation à 1:00. 7u2009nm, le temps-
La concentration de particules dépendantes a été mesurée par PSM1.8 et CPC2.
5. Utilisation d'un modèle numérique simplifié (AEROCLOUD)
La nucléation et la croissance des particules sont des processus dynamiques qui se déroulent au niveau moléculaire.
Le modèle utilise la production du monomère HOM, du dimère HOM et de HSO, tous issus de CI. -APi-
Données expérimentales TOF.
La productivité HOM mesurée est mise à l'échelle à l'échelle de 1.
8 pour correspondre au temps d'apparition et au taux de croissance des particules observés.
Sur toute la gamme expérimentale de concentrations de HOM, cette échelle permet au modèle de bien correspondre aux données expérimentales.
Le facteur d'échelle se situe dans la marge d'incertitude de mesure du système CI. -APi-
TOF, si nitrate CI-APi-
Le TOF n'a pas détecté tous les HOM qui ont contribué à la croissance des particules.
Dans le modèle, les ions de premier ordre des GCR sont générés à un taux connu = 1.
Sept paires d'ions par centimètre cube par seconde.
Un paramètre fixe du modèle explique l'asymétrie symbolique de charge causée par la différence des taux de perte par diffusion des ions positifs et négatifs vers la paroi : le paramètre est déterminé par la concentration des ions positifs et négatifs dans le NAIS mesuré, et sa valeur est de 0,52.
Les molécules et les particules entrent en collision en mouvement et s'agrègent les unes aux autres.
Le modèle utilise une probabilité de regroupement réduite. (
ci-après dénommée « probabilité d’adhérence ».
Il faut expliquer la formation de petits amas instables plutôt que de les faire s'évaporer une fois qu'ils se sont formés.
Cela améliore considérablement la vitesse de calcul.
Si la particule formée par collision dépasse une certaine taille (
Ça fait environ un. 7-
Le diamètre de nanomobilité des agrégats biologiques purs (voir ci-dessous)
On suppose alors qu'elle est efficace et stable, puis qu'elle croît à l'approche de la limite dynamique.
Le taux de croissance des particules entre PSM1.8 et CPC2.
Par conséquent, dans le modèle, 5 est implicitement considéré comme la restriction cinétique de la condensation des particules plus la condensation de la vapeur de HOM et de HSO.
Les particules croissent selon un espacement linéaire et logarithmique de petite taille (d'environ 2 nm à une taille maximale de 400 nm). Le temps-
Les étapes du processus de clustering commencent à 0.
La durée, de 9 à 10 secondes, dépend des conditions opératoires de l'expérience analysée.
Pour tous les autres processus, étape 10 (
Par exemple, la concentration de gaz de renouvellement, élevée-
Élimination de la tension
(modification du champ, modification du ventilateur et perte de particules due à la dilution du contenu intérieur ou à la diffusion vers la paroi).
La densité des agrégats Hom purs est fixée à 1.
3 G cm, 1.
Pour les agrégats HSO purs, 85 g cm.
Pour les collisions neutre-neutre, le nombre de particules dans les bunkers 1 et 2 qui coagulent à intervalles de temps pour produire des particules de masse est le noyau de collision neutre-neutre, la concentration en nombre de particules et le facteur d'amélioration de van der Waals. (voir ci-dessous).
La probabilité d'adhésion neutre-neutre de particules biologiques pures est un paramètre libre.
Ce paramètre définit en réalité le seuil de qualité du cluster stable, car la probabilité d'adhésion est égale au temps, et le paramètre contrôle la netteté du seuil.
Lorsqu'au moins une particule est principalement composée d'acide sulfurique, la probabilité d'adhésion par collision est également définie comme suit : la neutralisation est un paramètre libre.
Noyaux de collision neutre-neutre dans les équations (1)
Il s'agit de la forme de Fuchs du coefficient de condensation de Brown.
Le facteur d'amélioration de Van der Waals est une révision de la théorie de Fuchs, comme en témoignent les références.
Pour le nombre de Knudsen en régime dynamique (moléculaire libre).
Le facteur d'amplification est : la constante de Hammark réduite est : où est le rayon de la particule, = 6,4u2009×u200910u2009J (
Constante de Hammark de l'acide sulfurique), u2009=u20090. 0151, u2009=u2009−0. 186, u2009=u2009−0.
C'est la constante de Boltzmann, c'est la température.
La même constante de Hamaker est utilisée pour l'acide sulfurique et le HOMS car elle ne modifie pas significativement les prédictions du modèle.
Les ions et les amas de particules chargées entrent en collision selon des formules similaires (1)
Où se situe le facteur d'amplification pour les noyaux de collision chargés ? (Décrivez-le comme suit. )
La probabilité d'adhésion entre des particules neutres et des particules chargées est : paramètres libres et = ou particules biologiques ou acides, respectivement.
La recombinaison ion-ion produit une particule neutre qui peut s'évaporer à une taille plus petite.
Le modèle permet une évaporation partielle des particules composites.
Dans ce cas, l'agrégat est divisé en monomères et la masse est conservée.
La probabilité de survie des agrégats après recombinaison ion-ion est un paramètre libre.
Le pouvoir de l'unité (=u20091)
Parce que les données ne permettent pas de contraindre très précisément ce paramètre.
Pour obtenir un noyau de collision chargé, on multiplie le noyau de collision neutre par sa taille.
Facteur d'amplification dépendant : les noyaux de collision et les indices font référence aux charges des particules en collision.
Noyaux de collision chargés dans l'équation (2)
Obtenu à partir de références.
Granulés d'acide sulfurique.
Étant donné que les particules biologiques peuvent avoir différents noyaux de collision chargés neutres, leurs facteurs d'amélioration sont libres dans l'ajustement : où sont les paramètres libres ?
Les ions, les monomères, les agrégats et les particules plus grosses sont constamment perdus par diffusion vers la paroi et dilution du contenu intérieur avec des mélanges gazeux frais.
Durée de vie de dilution approchant 3 h (10 s)
En fonction de la fréquence d'échantillonnage totale de tous les instruments connectés au boîtier de test.
Le taux de perte de paroi est de 1.
Le monomère HSO est de 8 10 S, qui diminue à 1/ avec l'augmentation du diamètre du cluster ou de la molécule.
Le taux de perte de charge des parois du HOMS est obtenu en utilisant la même loi de proportionnalité.
En d'autres termes, on suppose que le HOM et les particules entrant en collision avec la paroi sont perdus de manière irréversible.
Pour les affections préexistantes
Au début du fonctionnement, la chambre de combustion contient un grand nombre de particules en raison d'un nettoyage incomplet. En intégrant la distribution granulométrique initiale dans le modèle, il est possible de calculer les pertes du réservoir de condensation.
Afin de déterminer le taux de nucléation, les cinq paramètres libres du modèle ( , , et )
Elle correspond à la concentration expérimentale de particules dans PSM1.8 et CPC2.5 en fonction du temps.
Par exemple, le fonctionnement d'une source biologique pure et neutre ne comporte qu'un seul paramètre libre. ()
Participez à des activités physiques.
Les valeurs varient de 12 à 14, de 4 à 6 et de 0,1 à 1.
0, près de 4, près de 10 000.
Ces paramètres sont déterminés par toutes les opérations effectuées sur l'ensemble de données d'ajustement global, puis fixés à ces valeurs.
Les seuils de qualité applicables sont respectivement de 1300 et 700.
Le paramètre est fixé à 1.
0 et fixé à 0,52.
Le modèle reproduit fidèlement l'évolution temporelle de la concentration en nombre de particules dans deux compteurs pour tous les événements de nucléation de l'ensemble de données.
L'exemple est présenté ci-dessous.
Après ajustement des données au modèle, le taux de nucléation est déterminé comme le nombre de particules ayant un diamètre de mobilité de 1.
7 nm ou plus
Étape par étape, divisée par incrément de temps.
Dans chaque processus de nucléation sous conditions fixes, le temps maximal est déterminé.
La valeur courante est ensuite calculée comme la valeur de mesure moyenne dans l'intervalle. (±u2009300u2009s).
L'utilisation des données présente trois principaux avantages :
Le taux de nucléation est déterminé par le modèle de dynamique d'entraînement, plutôt que mesuré directement par les données PSM1.8 ou CPC2.5.
Premièrement, cela évite le recours aux dérivées temporelles des données, qui sont sujettes à de grandes erreurs à de faibles taux de comptage.
Deuxièmement, le taux de croissance des particules est déterminé par la dynamique, et la croissance due aux collisions avec les monomères et d'autres particules est expliquée de manière appropriée.
Par conséquent, le traitement des données par modélisation évite la sensibilité exponentielle d'autres méthodes au taux de croissance expérimental.
Le taux de croissance expérimental est déterminé par le temps de remontée inverse des particules, et il existe une grande incertitude dans la gamme de tailles de 1 à 3 nm.
Enfin, le modèle nécessite une cohérence entre PSM1.8 et CPC2.
Par conséquent, la vitesse de formation est expérimentalement limitée aux environs de 1,7.
Le seuil nanométrique est d'environ 3 nanomètres.
Nous avions un échantillon représentatif.
En calculant séparément le taux de nucléation de deux manières supplémentaires, le taux de nucléation obtenu par le modèle est vérifié. (1)
Mesure directe 1.
Utilisation du scan PSM et (2)CPC2.
Mesure en 5 étapes corrigée à 1,7.
Seuil de taille NM.
Dans les limites de l'incertitude expérimentale, les taux de nucléation obtenus par les deux méthodes concordent bien avec les valeurs obtenues par le modèle de dynamique des nuages ​​gazeux. La méthode par étapes
La méthode de révision est décrite en détail dans les références.
Voici un bref résumé.
Le taux de nucléation est dérivé du taux de variation d/d du taux de formation, dans lequel la concentration en nombre de particules est mesurée par CPC2.
Il est supérieur au seuil de détection de 5.
Pour la perte, la dilution et la solidification des particules sur la paroi, le taux de formation est corrigé en deux étapes consécutives : (1)
La perte de particules est supérieure à la somme (2)
Perte de particules pendant la croissance depuis le début. 7 nm à .
Le taux de dilution et le taux de perte pariétale sont identiques à ceux du modèle dynamique.
Pour calculer le taux de coagulation, les particules sont divisées en silos granulaires, puis le taux de perte de chaque silo est calculé en additionnant les granularités.
Collision dépendante (perte de coagulation)
Taux de particules dans les silos et dans tous les autres silos.
Le taux total de perte par coagulation est la somme des taux de perte de particules dans chaque silo.
Correction de la perte de particules dans le processus de croissance à partir de 1,7u2009nm à (point (2) ci-dessus)
Il est nécessaire de comprendre les taux de croissance des particules.
Ceci est déterminé expérimentalement par plusieurs instruments. Par exemple, en balayant le temps d'apparition mesuré dans le PSM, le PSM à balayage peut détecter des particules dans la plage de diamètre seuil de 1 nm à 2,5 nm.
De plus, plusieurs autres outils ont été utilisés pour mesurer les taux de croissance à différentes échelles, notamment :
Seuil psm, 2 degrés-
CPCS, TSI 3776 CPC, API-
TOF, AN NAIS, NRDMA et nano-SMPS.
Le taux de croissance expérimental est paramétré, car il est impossible, dans tous les cas, de le mesurer avec précision et exactitude à chaque instant.
Pour déterminer le taux de nucléation de 1.
L'intervalle de dimension est divisé en logarithmes à 7 nm de la vitesse de formation corrigée.
Dans cette section, la différence entre les deux instruments est illustrée par l'ajout de uhel.
Caractéristiques CI des supports arrière UFRA - CI. L'API CI-
Le TOF a déjà été décrit.
L'air échantillonné de la chambre à brouillard est inhalé à travers un tube en acier inoxydable de 1/2" à un débit de 9 l/min (10 l/min).
Un filtre électrostatique est installé devant chaque instrument pour éliminer les ions et les agrégats chargés formés dans la chambre d'ionisation.
La structure géométrique des deux sources d'ions suit la conception des références.
Mais un chargeur corona (générateur de rayons X)
Utilisé pour la formation d'ions.
De l'air sec contenant de la vapeur d'acide nitrique est projeté sur l'ioniseur pour produire des ions.
Les ions pénètrent dans le flux d'échantillon par l'intermédiaire d'un champ électrique, où ils réagissent avec l'acide sulfurique et le HOMS.
Le temps de réaction est d'environ 50 ms. (200u2009 ms)
Les ions passent par un trou d'épingle de 350 µm de diamètre avant d'entrer dans le segment API (300 µm).
L'API se compose de trois chambres de pompage différentiel continu, dans lesquelles la pression diminue progressivement, et les ions sont focalisés par deux groupes de quadripôles et un système de lentilles ioniques. Le rapport masse/ion
Le rapport de charge des ions traversant ces chambres, /, est mesuré sur une période de temps. -of-flight (TOF)
Spectromètre de masse (Tofwerk AG).
Paramètres de tension dans l'API -
La section TOF affecte la qualité.
Cela dépend du rendement de la transmission.
Les courbes de transmission sont mesurées dans une série de mesures d'étalonnage au cours desquelles différentes vapeurs d'acide perfluorique pénètrent dans l'instrument en quantités suffisantes pour saturer tous les ions primaires.
De cette manière, un signal ionique constant sera généré à chaque emplacement, permettant ainsi de déterminer l'efficacité de transmission en fonction de la gamme de masses des ions primaires. L'UFRA-
Durant toute la période d'acquisition des données, CI fonctionne sous la même tension. l'UHEL-
Le CI fonctionne selon deux modes de commutation pour les réglages de tension basse/haute/optimisée, respectivement.
Les données originales sont analysées à l'aide du logiciel MATLAB.
La précision d'étalonnage de l'échelle de qualité est supérieure à 10 ppm en utilisant un ajustement à deux paramètres.
La concentration d'acide sulfurique est calculée en fonction du rapport des taux de comptage des ions bisulfate. (en s)
Comparé aux ions primaires, le coefficient corrige la perte dans la ligne d'échantillonnage de la chambre à brouillard.
Coefficient d'étalonnage, déterminé en connectant le CI-APi-TOF à un puits-
Générateur HSO caractéristique.
La valeur dépend des paramètres de tension dans l'API.
La section TOF a été déterminée à 6,5 × 10 cm (1,2 × 10 cm et 2,5 cm).
La valeur haute/basse/réglage est respectivement de 8 et 10 cm.
L'incertitude est de + 50 %/-33 %.
La limite de détection du HSO est de 5 10 cm ou légèrement inférieure.
La concentration de Hom à /= est calculée comme suit : Voici le bruit de fond. -
Soustraire le taux de comptage HOM.
En l'absence de toute forme alpha, les niveaux de fond sont mesurés en prélevant de l'air dans des chambres à brouillard propres. -pinène présent.
Le facteur déterminant, c'est la qualité.
Cela dépend du rendement de la transmission.
Les coefficients d'étalonnage sont les mêmes que ceux de l'acide sulfurique, car les taux de collision moléculaire du HOMS et de l'acide sulfurique avec les ions nitrate sont similaires.
De plus, cette étude a également révélé que la capacité de liaison des HOMS à haut degré d'oxydation est très forte, de sorte que le regroupement doit être effectué près de la limite cinétique, tout comme dans l'acide sulfurique.
Le coefficient corrige la perte dans la ligne d'échantillonnage de la chambre à brouillard.
Les coefficients de diffusion de E et E ont été mesurés par des expériences.
Le monomère HOM e constitue le fond.
Soustraire la somme des valeurs de crête dans/bande 235-424 ;
Le dimère Hom e est la somme correspondante de la puissance 425-625.
Les pics de contamination de l'instrument sont exclus de la somme des bandes car ces pics sont attribués aux radicaux libres Ro. (
CHO, correspondant à /= 293e, 325e, 357e et 389e).
Le total Homs est défini comme la somme de RO * e + E.
La décomposition de l'ozone ou la production de composés organiques hautement odorants (HOM) par la réaction chimique OH a été calculée en supposant que le rendement et le taux de perte étaient égaux pendant le processus de stabilisation.
Statut : où le rendement est une fraction de l'alpha-pinène (AP)
La réaction d'oxydation entraîne la formation de HOM, et « Ox » désigne O ou OH.
La valeur de la constante de vitesse (
Unité : centimètre/molécule/seconde)
Alpha-oxydation à 278 K-
Pinène = 5.
84 x 10, de la Fédération internationale de chimie de purification et appliquée (IUPAC) (l'α-
La constante de vitesse de Pinène+o est mise à jour sur le site web de l'IUPAC à l'adresse suivante :
Le taux de perte du mur HOM est déterminé à 1.
1 x 10 s, en supposant qu'il s'agit de pertes irréversibles.
Une autre perte est causée par la dilution du volume de la chambre de combustion par le gaz d'alimentation. (0,1u2009×u200910u2009s).
Le taux de perte total de HOMS est de = 1,2u2009×u200910u2009s.
Dans l'expérience avec l'hydrure pur et le nitrite (HONO)
La plage de concentration est de 0,5 µg/L à 3 µg/L
Le rayonnement ultraviolet du système de fibres optiques est utilisé pour décomposer en OH.
Cela entraîne une faible pollution par les NOx, qui peut affecter la production d'HOM.
La concentration d'OH dans la chambre à brouillard a été estimée par ptr. -
Mesure TOF de la différence alpha-
Concentration de pinène sans OH (inhibition par les ultraviolets)
Oh, maintenant.
(rayonnement ultraviolet d'intensité différente).
Diminution de l'alpha-
Dans ces expériences, la réaction OH est la seule cause car il n'y a pas d'O dans la pièce.
Précision[OH·]
On estime que ce chiffre est de (+30 %). 1)
Incertitude, y compris alpha-
La mesure du pinène et de la constante de vitesse de réaction conduit à une incertitude d'échelle du système sur le taux de production d'HOM. [AP][OH·], de ±40 % (1). Cependant, l'essai à
L'incertitude opérationnelle influe considérablement sur l'incertitude globale, comme le montre la barre d'erreur.
Spectromètre de masse à ionisation chimique SO (SO-CIMS)
Le SO est converti en SO par des ions de premier ordre, puis mesuré dans un spectromètre de masse quadripolaire avec interface API. (Georgia Tech).
La conception générale de la source d'ions est présentée dans les références.
Mais les ions primaires sont produits par décharge corona.
Le porte-aiguille corona a été amélioré pour fournir directement du CO, de l'O et de l'AR par décharge corona.
De cette manière, le contact direct entre le flux de gaine N et l'aiguille de décharge est évité, réduisant ainsi la pollution de la paire et maximisant le rapport des paires.
Le schéma réactionnel d'ionisation de SO-to est mentionné dans la littérature.
Le dioxyde de soufre a été détecté à /= 112 du spectromètre de masse en évaporant les molécules d'eau des ions à l'aide d'un flux tampon sec devant le trou d'épingle du spectromètre de masse. ().
concentration de SO (en pptv)
Selon le taux de comptage des ions, le calcul est le suivant : ce qui correspond au bruit de fond.
Le taux de comptage d'ions corrigé est le taux de comptage d'ions primaire.
Les facteurs d'étalonnage sont obtenus par étalonnage périodique des instruments à l'aide d'étalons de SO₂. (Carbagas AG)
Durant la campagne.
Lors du processus d'étalonnage, le gaz standard a été dilué par de l'air humidifié ultra-pur avec une humidité relative de 38 %.
(Identique à celui fourni à la chambre à brouillard)
La plage de rapport de mélange SO entre 12p et 11u2009p est différente. ptv et 11u2009p. pbv
Le coefficient d'étalonnage est de 1,3 × 10 p. ptv
L'incertitude estimée est de (+11%).
Les erreurs comprennent l'incertitude du débit et de la concentration du gaz étalon dans le processus d'étalonnage, ainsi que l'incertitude statistique.
Cependant, nous avons également observé que les variations de température dans le hall du laboratoire entraînaient une dérive du signal de fond lorsque le SO n'était pas appliqué au CIMS.
Cet effet engendre une incertitude globale qui affecte principalement la mesure à faible niveau de SO₂.