이온 유도 핵 생성을 이용한 순수 생물 기원 입자 생성 - 스테인리스 스틸 태양광 정원등

대기 에어로졸과 그것이 구름에 미치는 영향은 기후 변화로 인한 복사 강제력에 중요한 영향을 미치는 것으로 여겨지지만, 오존에 미치는 영향은 아직 미미한 것으로 평가됩니다.
전 세계적으로 구름 응결구의 약 절반은 대기 중 수증기 핵 생성에서 비롯됩니다.
황산은 대기 중 대부분의 입자 형성을 시작하는 데 필요한 조건으로 여겨지며 3,4 이온의 역할은 상대적으로 작습니다.
그러나 일부 실험실 연구에서는 유기 입자 형성에 황산을 의도적으로 첨가하지 않았다고 보고했지만 오염 가능성을 배제할 수는 없었습니다. 6,7
본 연구에서는 황산이 없는 대기 조건에서 고도로 산화된 생물학적 증기로부터 에어로졸 입자가 형성된다는 증거를 제시합니다.
고산소 분자(HOMs)
알파 오존의 분해로 생성됩니다. -피넨.
우리는 은하수에 있는 우주선에서 나온 이온이 중성 핵 생성에 비해 핵 생성 속도를 한두 자릿수만큼 증가시킨다는 것을 발견했습니다.
우리의 실험 결과는 대표적인 Homs 클러스터의 결합 에너지에 대한 양자 화학 계산에 의해 뒷받침됩니다. 이온-
저황산으로 오염된 지상 환경에서 순수 유기 입자의 유도 핵 생성은 에어로졸 입자의 잠재적 발생원입니다.
CERN 구름 실험은 정밀하게 제어된 실험실 조건에서 우주선이 에어로졸, 구름 방울 및 얼음 입자에 미치는 영향을 연구하는 것을 목표로 합니다. 3미터 크기의 이 실험 장비는
직경 스테인리스강-
강철로 제작된 클라우드 챔버와 그 가스 시스템의 청결도 및 성능은 최고 수준의 기술 기준을 충족합니다.
클라우드 챔버는 벽면을 초음파 세척기로 정기적으로 청소합니다.
순수한 물을 373K로 가열한 후, 가습된 합성 공기와 오존으로 고속 세척합니다.
(부피 기준) 백만분율(ppm)은 몇입니까?
응축성 증기의 오염물질 농도(pptv 범위).
높은 청정도와 대용량 연소기(26.1u2009m)
매우 안정적인 작동 조건 덕분에 대기 조건에서 핵 생성률이 약 0에 가까운 상태에서 입자 형성 과정을 연구할 수 있습니다.
0.001cm/s 및 100cm/s.
챔버 벽면에서의 응축성 증기 및 입자의 손실률은 원래 경계층의 환경 응축 풀의 손실률과 유사합니다.
실내 이온 생성은 내부 전기장을 통해 제어할 수 있습니다.
이온 발생 -
자유로운 환경)
또는 CERN 양성자 싱크로트론에서 나오는 조절 가능한 빔.
가로보는 -
약 1개의 가로 방향 치수에 초점을 맞추세요. 5μm × 1.
구름 상자를 통과하는 5m 거리.
전기장을 0으로 설정하면 이온 평형 상태는 다음과 같습니다.
GCR의 영향으로 인해 배양기 내 쌍을 이루는 농도는 약 700cm³입니다.
이 빔을 사용하면 값을 약 3000cm 정도의 임의의 값으로 높일 수 있습니다.
따라서, 구름상자에서는 대류권의 임의의 높이에 해당하는 이온 농도를 생성할 수 있다.
실내 마이크로 스팀과 주변 온도는 300K에서 203K 사이에서 정밀하게 제어됩니다.
자기 결합 스테인리스강의 균일한 혼합
연소실 상단과 하단에 강철 팬이 설치되어 있습니다.
연소실 내 가스 혼합 시간은 팬 속도에 따라 수분 정도 소요됩니다.
광화학 반응은 자외선 광섬유 조사에 의해 발생합니다.
매우 안정적인 가스를 제공하는 광학 시스템
정확한 시작 시간을 갖는 위상 응답.
약국 내부에 삽입된 샘플링 프로브에 연결된 기기를 통해 약국 내용물에 대한 지속적인 분석이 수행됩니다.
시료 분석기는 각 실험 활동에 맞춰 구성되지만, 일반적으로 약 30~35개의 기기로 구성되며, 그중 최대 10개는 질량 분석기입니다.
본 논문에 보고된 결과를 얻기 위해 실험 장치에 설치된 분석 기기에는 화학 이온화 질량 분석기(CIMS)가 포함됩니다.
HSO 농도의 경우;
대기압 인터페이스 시간차 측정법(APi-TOF;
항공연구공사(Aviation Research Corporation) 및 토프베르크(Tofwerk AG)
양이온 및 음이온, 그리고 클러스터의 분자 구성 분석을 위한 질량 분석기;
이화학 이온화 대기압 인터페이스 시간차 측정법(CI-APi-TOF)
항공연구공사(Aviation Research Corporation) 및 토프베르크(Tofwerk AG)
중성 기체의 분자 구성 및 농도 질량 분석기
HSO 및 HOMS 단계;
양성자 전달 반응 시간차 측정법(PTR-TOF)
아이오니콘 애널리티크 주식회사
유기 증기 질량 분석기;
중성 클러스터 및 공기 이온 분광기(NAIS; Airel Ltd)
양이온, 음이온 및 하전 클러스터의 농도가 1~40nm 범위에 있을 경우, 나노미터는
방사형 차등 유체 분석기(nRDMA)
나노 스캐닝 이동성 입자 측정기(나노-SMPS)
입자 크기 스펙트럼;
그리고 여러 개의 응집 입자 계수기(CPC)
검출 효율 임계값 50%는 1나노미터에서 4나노미터 사이입니다. 두 개의 Airmodus A09 입자 크기 확대경(psm, 하나는 고정형)을 사용했습니다.
임계값 및 기타 스캔)
디에틸렌 글리콜 CPC, 디에틸렌 글리콜-
CPC, 부탄올 TSI 3776 CPC 및 물 TSI 3786 CPC(TSI 주식회사).
추가 가스 분석기에는 이슬점 센서(EdgeTech)가 포함됩니다.
이산화황(
Thermo Fisher Science Company42i-TLE) 및 오존(
열환경 측정기기(TEI 49C).
일부 실험에서는 HONO 증기를 시험실에 공급하고 자외선으로 광분해하여 O 없이 OH를 생성합니다.
HSO와 나노입자를 지속적으로 혼합하면 기체 상태의 HONO가 생성됩니다. (참고문헌)
특별히 설계된 스테인리스 스틸 -
그런 다음 강철 반응기를 반응기 챔버로 천천히 흘려보낸다.
HONO 분석기는 챔버에서 채취한 공기 샘플을 HSO 및 설폰아미드 용액을 통과시킨 후 장거리 흡수 분광광도계(LOPAP)를 사용하여 온라인으로 분석하는 특수 설계된 프로브로 구성됩니다.
핵 생성 속도(cmu2009s 단위)
중성점( ), 지면 레벨 GCR( ) 및 빔( ) 조건에서의 측정.
중성 핵 생성 속도는 챔버 내에 약 20kV/m의 전기장을 형성하는 (+30kV)로 설정된 클리어런스 필드 전극을 사용하여 측정됩니다.
이것은 완전히 은폐되었습니다.
유도 핵 생성이라고 하는 이유는 이러한 조건에서 작은 이온이나 분자 클러스터가 약 1초 이내에 챔버 밖으로 쓸려 나가기 때문입니다.
고려된 모든 핵 생성 및 성장 과정은 상당한 시간 규모에 걸쳐 발생하므로, 중성 핵 생성 속도는 이온 배경이 0인 상태에서 측정할 수 있습니다.
유도 핵 생성.
GCR 및 빔 조건의 경우, 전기장은 0으로 설정되어 평형 이온 상태가 됩니다.
쌍을 이룬 농도는 각각 약 700cm와 3000cm였다.
핵 생성 속도는 중성 이온의 생성 속도와 중성 이온의 총량만을 측정합니다.
유도 핵 생성 속도, +.
본 논문에서 보고된 핵 생성 속도는 주로 1.8nm 임계값에서의 에어모드 스캐닝 PSM(PSM1.8)을 통해 얻은 것입니다.
그리고 TSI 3776 CPC(CPC2.5), 명목상 2.5-
NM 임계값이지만 3시 방향에서 측정되었습니다. 2-
나노 임계값 및 WO 입자.
핵 생성 속도는 1.7입니다.
나노 이동성 직경(1.4-
나노 질량 직경)
일반적으로 입자의 크기가 임계 크기보다 크기 때문에 열역학적 안정성이 달성된다고 여겨진다.
임계 크기는 증발 속도와 성장 속도가 같을 때의 클러스터 크기에 해당합니다.
이는 온도, 화학 물질, 전하량 및 증기 농도에 따라 달라집니다. 증발 속도가 매우 억제될 경우, 예를 들어 황산-디메틸아민 클러스터의 경우처럼 아예 존재하지 않을 수도 있습니다.
측정 결과에 따르면 가장 작은 중성 HOM 클러스터는 상대적으로 불안정합니다. 따라서 1.
약 5개의 Hom 단량체 단위에 해당하는 7nm는 실험적 핵 생성 속도를 도출하기에 적절한 크기입니다.
1:00에서의 핵 생성 속도를 구하시오. 7u2009nm, 시간-
종속 입자 농도는 PSM1.8 및 CPC2를 사용하여 측정되었습니다.
5. 간소화된 수치 모델 사용(에어로클라우드)
입자의 핵 생성 및 성장은 분자 수준에서 역동적으로 진행됩니다.
이 모델은 CI에서 생성되는 HOM 단량체, HOM 이량체 및 HSO의 생성을 이용합니다. -APi-
TOF 실험 데이터.
측정된 HOM 생산성은 1의 척도로 조정됩니다.
8은 관찰된 입자 출현 시간 및 성장 속도와 일치합니다.
실험에 사용된 HOM 농도 범위 전체에서, 이 척도는 모델이 실험 데이터와 잘 일치하도록 합니다.
척도 계수는 CI 시스템의 측정 불확실성 범위 내에 있습니다. -APi-
TOF, 질산염 CI-APi-인 경우
TOF는 입자 성장에 기여하는 모든 HOM을 검출하지 못했습니다.
이 모델에서 GCR의 1차 이온은 알려진 비율(=1)로 생성됩니다.
초당 세제곱센티미터당 7쌍의 이온.
모델의 고정 매개변수는 양이온과 음이온의 벽면으로의 확산 손실률 차이로 인해 발생하는 전하 기호 비대칭성을 설명합니다. 이 매개변수는 측정된 NAIS 내 양이온과 음이온의 농도에 의해 결정되며, 그 값은 0.52입니다.
분자와 입자는 운동 중에 서로 충돌하고 응집됩니다.
이 모델은 감소된 클러스터링 확률을 사용합니다.
이하 "접착 확률"이라 칭한다.
일단 형성된 불안정한 작은 덩어리들을 증발시키는 대신 그 상태를 설명하십시오.
이는 계산 속도를 크게 향상시킵니다.
충돌로 생성된 입자가 특정 크기를 초과하면
하나 정도네요. 7-
순수 생물학적 클러스터의 나노 이동 직경 (아래 참조)
그러면 그것은 효과적이고 안정적이라고 가정되고, 동적 한계 근처에서 성장합니다.
PSM1.8과 CPC2 사이의 입자 성장률.
따라서 모델에서 5는 입자 응축과 HOM 및 HSO 증기 응축의 운동학적 제한으로 암묵적으로 간주됩니다.
입자는 작은 크기에서 선형 및 로그 간격으로 성장합니다(약 2nm에서 최대 크기 400nm까지). 시간-
클러스터링 과정의 단계는 0부터 시작합니다.
9초에서 10초는 분석 대상 실험의 작동 조건에 따라 달라집니다.
다른 모든 프로세스의 경우 10단계(
예를 들어, 재생 가스 농도, 높은
전압 차단 -
(필드 변경, 팬 변경 및 실내 내용물의 희석 또는 벽면으로의 확산으로 인한 입자 손실).
순수 Hom 클러스터의 밀도는 1로 고정되어 있습니다.
3 G cm, 1.
순수한 HSO 클러스터의 경우 85 g cm입니다.
중성 입자 간 충돌의 경우, 벙커 1과 2에서 일정 시간 간격으로 응집하여 질량 입자를 생성하는 입자의 수는 중성 입자 간 충돌 핵, 입자 수 농도 및 반 데르 발스 증강 계수에 따라 달라집니다(아래 참조).
순수 생물학적 입자의 중성 입자 간 접착 확률은 자유 매개변수입니다.
이 매개변수는 접착 확률이 시간에 비례하기 때문에 안정적인 클러스터의 임계 품질을 효과적으로 정의하며, 이 매개변수는 임계값의 선명도를 제어합니다.
적어도 하나의 입자가 주로 황산으로 구성되어 있을 때, 충돌 접착 확률은 다음과 같이 정의됩니다. 중화는 자유 매개변수입니다.
중성-중성 충돌 핵의 방정식(1)
이는 브라운 응축 계수의 푸크스 형태입니다.
반 데르 발스 증강 계수는 참고 문헌과 같은 Fuchs 이론의 수정본입니다.
동역학(자유 분자) 영역에서의 크누센 수에 대하여.
증강 계수는 다음과 같습니다. 축소된 Hammark 상수는 다음과 같습니다. 여기서 는 입자의 반지름이고, = 6.4u2009×u200910u2009J입니다.
황산의 Hammark 상수), u2009=u20090. 0151, u2009=u2009−0. 186, u2009=u2009−0.
볼츠만 상수, 즉 온도입니다.
황산과 HOMS에 동일한 하마커 상수를 사용하는 이유는 모델 예측에 큰 변화를 주지 않기 때문입니다.
이온과 하전 입자 클러스터는 유사한 공식에 따라 충돌합니다(1).
대전된 충돌 핵에 대한 증강 인자는 어디에 있습니까? (다음과 같이 설명하십시오.)
중성 입자와 하전 입자 사이의 접착 확률은 다음과 같습니다. 자유 매개변수 및 = 또는 각각 생물학적 입자 또는 산성 입자입니다.
이온 간 재결합으로 중성 입자가 생성되며, 이 입자는 더 작은 크기로 증발할 수 있습니다.
이 모델은 복합 입자의 부분적인 증발을 허용합니다.
이 경우, 클러스터는 단량체로 분리되고 질량은 보존됩니다.
이온-이온 재결합 후 클러스터 생존 확률은 자유 매개변수입니다.
단결의 힘（=u20091)
데이터가 이 매개변수를 제대로 제한할 수 없기 때문입니다.
대전된 충돌핵을 얻기 위해서는 중성 충돌핵의 크기를 그보다 크게 키워야 합니다.
종속 증강 계수: 충돌 핵과 아래첨자는 충돌하는 입자의 전하를 나타냅니다.
방정식(2)의 하전 충돌 핵
참고자료에서 얻은 정보입니다.
황산 과립.
생물학적 입자는 서로 다른 중성 전하를 띤 충돌 핵을 가질 수 있으므로, 이들의 증강 계수는 피팅에서 자유롭게 설정할 수 있습니다. 그렇다면 자유 매개변수는 어디에 있을까요?
이온, 단량체, 클러스터 및 더 큰 입자는 벽으로 확산되어 지속적으로 손실되고 신선한 가스 혼합물로 실내 내용물을 희석시킵니다.
희석 수명은 약 3시간(10초)입니다.
테스트 박스에 연결된 모든 기기의 총 샘플링 속도에 따라 다릅니다.
벽면 손실률은 1입니다.
HSO 단량체의 값은 8 10 S이며, 이는 클러스터 또는 분자 직경이 증가함에 따라 1/로 감소합니다.
HOMS의 벽면 손실률은 동일한 비례 법칙을 사용하여 구할 수 있습니다.
즉, HOM과 벽과 충돌하는 입자는 돌이킬 수 없이 손실된다고 가정합니다.
기존 질환의 경우-
운전 초기에는 연소실 청소가 불완전하여 연소실 내부에 다수의 입자가 존재합니다. 초기 입자 크기 분포를 모델의 입자 크기 상자에 입력하면 응축 풀 손실을 계산할 수 있습니다.
핵 생성 속도를 결정하기 위해 모델의 다섯 가지 자유 매개변수(, , , 및 )를 사용합니다.
이는 PSM1.8 및 CPC2.5의 시간에 따른 실험적 입자 농도와 일치합니다.
예를 들어, 중성 순수 생물학적 소스의 작동에는 자유 매개변수가 하나뿐입니다.
운동에 참여하세요.
값의 범위는 12~14, 4~6, 그리고 0.1~1입니다.
0, 4에 가깝고, 10,000에 가깝습니다.
이러한 매개변수는 전역 피팅 데이터 세트의 모든 연산에 의해 결정된 후 해당 값으로 고정됩니다.
적용되는 임계 품질 값은 각각 1300과 700입니다.
매개변수는 1로 설정되었습니다.
0으로 설정하고 0.52로 설정합니다.
이 모델은 데이터 세트에 포함된 모든 핵 생성 현상에서 두 개의 계측기에서 측정된 입자 수 농도의 시간적 변화를 잘 재현합니다.
예시는 아래와 같습니다.
데이터를 모델에 맞춘 후, 핵 생성률은 이동 직경이 1인 입자의 수로 결정됩니다.
7nm 이상-
단계별로, 시간 간격별로 나누어 진행합니다.
고정된 조건 하에서 각 핵 생성 과정에서 최대 시간이 결정됩니다.
그런 다음 실행 값은 해당 간격(±300초) 동안의 측정값 평균으로 계산됩니다.
데이터 사용의 주요 이점은 세 가지입니다.
핵 생성 속도는 PSM1.8 또는 CPC2.5 데이터로 직접 측정하는 것이 아니라 구동 동역학 모델에 의해 결정됩니다.
첫째, 이 방법은 낮은 계수율에서 큰 오류가 발생하기 쉬운 데이터의 시간 미분값을 구할 필요가 없습니다.
둘째로, 입자의 성장 속도는 동역학에 의해 결정되며, 단량체 및 다른 입자와의 충돌로 인한 성장이 적절하게 설명됩니다.
따라서, 데이터에 대한 모델 처리는 다른 방법들이 실험적 성장률에 대해 보이는 지수적 민감성을 피할 수 있게 해줍니다.
실험적으로 측정된 성장 속도는 입자의 역상승 시간에 의해 결정되며, 1~3nm 크기 범위 사이에는 큰 불확실성이 존재합니다.
마지막으로, 모델은 PSM1.8과 CPC2 간의 일관성이 필요합니다.
따라서, 형성 속도는 실험적으로 1.7 부근에 국한됩니다.
나노미터 임계값은 약 3나노미터입니다.
우리는 매우 다양한 계층의 사람들을 보유하고 있었습니다.
두 가지 추가적인 방법으로 핵생성률을 별도로 계산함으로써 모델이 얻은 핵생성률을 검증한다. (1)
직접 측정 1.
스캔 PSM 및 (2)CPC2를 사용합니다.
5단계 측정 - 1.7로 보정됨
NM 임계값 크기.
실험 오차 범위 내에서 두 가지 방법으로 얻은 핵 생성 속도는 기체 구름 역학 모델로 얻은 값과 잘 일치합니다. 단계적-
수정 방법은 참고 문헌에 자세히 설명되어 있습니다.
간략하게 요약하자면 다음과 같습니다.
핵 생성 속도는 형성 속도의 변화율 d/d로부터 도출되며, 이때 입자 수 농도는 CPC2로 측정됩니다.
이는 탐지 임계값인 5보다 높습니다.
벽면의 입자 손실, 희석 및 응고에 대해서는 형성률이 2단계 연속적으로 보정됩니다.(1)
입자 손실이 합계보다 높습니다(2)
성장 초기부터 입자 손실이 발생합니다. 7nm에서 .
희석률과 벽면 손실률은 동적 모델의 값과 동일합니다.
응집률을 계산하기 위해 입자를 입자 크기별로 분류한 후, 각 입자 크기별 손실률을 합산하여 손실률을 계산합니다.
종속 충돌(응고 손실)
사일로 내부 및 기타 모든 사일로의 입자 발생률.
총 응집 손실률은 각 사일로에서의 입자 손실률의 합입니다.
1.7u2009nm부터 시작하는 성장 과정에서 입자 손실을 수정했습니다(위 항목(2) 참조).
입자 성장 속도를 이해하는 것이 중요합니다.
이는 여러 기기를 이용한 실험적 측정으로 확인됩니다. 예를 들어, PSM에서 측정된 출현 시간을 스캔함으로써 스캐닝 PSM은 1nm에서 2.5μm까지의 임계 직경 범위에 있는 입자를 검출할 수 있습니다.
또한, 다양한 규모에서 성장률을 측정하기 위해 여러 가지 다른 도구들이 사용되어 왔는데, 여기에는 다음이 포함됩니다.
임계값 psm, 2도-
CPCS, TSI 3776 CPC, API-
TOF, AN NAIS, NRDMA 및 나노-SMPS.
실험적 성장률은 매개변수화되는데, 이는 모든 경우에 있어 각 시점에서 정확하고 충분하게 측정할 수 없기 때문입니다.
1의 핵 생성 속도를 결정하기 위해.
차원 간격은 보정된 형성 속도에서 7nm 떨어진 지점에서 로그 단위로 나뉩니다.
이 섹션에서는 uhel을 추가하여 두 악기의 차이점을 보여줍니다.
UFRA 백브래킷-CI의 CI 특성. CI-APi-
TOF는 이전에 설명되었습니다.
구름 상자에서 채취한 공기 시료는 1/2인치 스테인리스 스틸 튜브를 통해 9.1L/min(10μL/min)의 유속으로 흡입됩니다.
각 기기 앞에는 이온화 챔버에서 생성된 이온 및 대전된 클러스터를 제거하기 위해 정전기 필터가 설치되어 있습니다.
두 이온 소스의 기하학적 구조는 기준 설계와 동일합니다.
하지만 코로나 충전기(엑스레이 발생기)
이온 형성에 사용됩니다.
질산 증기를 포함한 건조한 공기가 이온화 장치에서 세척되어 이온이 생성됩니다.
이온은 전기장을 통해 시료 흐름으로 들어가 황산 및 HOMS와 반응합니다.
반응 시간은 약 50ms입니다. (200~2009ms)
이온은 API 세그먼트(300~2009μm)에 들어가기 전에 직경 350μm의 미세한 구멍을 통과합니다.
API는 압력이 점진적으로 감소하는 3개의 연속 차등 펌핑 챔버로 구성되며, 이온은 두 그룹의 사중극자와 이온 렌즈 시스템에 의해 집속됩니다. 질량 대
이 챔버들을 통과하는 이온의 전하비(/)는 일정 시간 동안 측정됩니다. -of-flight (TOF)
질량 분석기(토프베르크 AG).
API의 전압 설정 -
TOF 섹션이 품질에 영향을 미칩니다.
전송 효율에 따라 다릅니다.
투과 곡선은 다양한 종류의 과불산 증기가 모든 주요 이온을 포화시키기에 충분한 양으로 기기에 유입되는 일련의 교정 측정에서 측정됩니다.
이러한 방식으로 각 위치에서 일정한 이온 신호가 생성되므로, 1차 이온의 질량 범위에 대한 투과 효율을 결정할 수 있습니다. UFRA-
전체 데이터 수집 기간 동안 CI는 동일한 전압 설정에서 작동합니다. UHEL-
CI는 저전압/고전압/최적화 전압 설정에 따라 두 가지 스위칭 모드로 작동합니다.
원본 데이터는 MATLAB 소프트웨어 패키지를 사용하여 분석됩니다.
품질 저울의 교정 정확도는 2매개변수 적합법을 사용했을 때 10ppm 이상입니다.
황산의 농도는 황산수소 이온 계수율(초)에 따라 계산됩니다.
1차 이온과 비교했을 때, 이 계수는 클라우드 챔버 샘플링 라인에서의 손실을 보정합니다.
CI-APi-TOF를 잘 연결하여 결정된 교정 계수
특징적인 HSO 발생기.
해당 값은 API의 전압 설정에 따라 달라집니다.
TOF 섹션은 6.5×10cm(1.2 x 10cm 및 2.5cm)로 결정되었습니다.
높낮이 설정값은 각각 8cm와 10cm입니다.
불확실성은 +50%/-33%입니다.
HSO의 검출 한계는 5 × 10 cm 또는 그보다 약간 낮습니다.
/=에서의 Hom 농도는 다음과 같이 계산됩니다. 여기 배경값이 있습니다. -
HOM 계수율을 빼세요.
알파 입자가 전혀 없는 경우, 배경 농도는 깨끗한 구름 상자에서 공기를 채취하여 측정합니다. -피넨이 존재합니다.
핵심은 품질입니다.
전송 효율에 따라 다릅니다.
HOMS와 황산이 질산 이온과 충돌하는 분자 속도가 비슷하기 때문에 보정 계수는 황산의 보정 계수와 동일합니다.
또한, 본 연구에서는 산화도가 높은 HOMS의 결합력이 매우 강하기 때문에 황산의 경우와 마찬가지로 클러스터링은 속도론적 한계에 가깝게 수행되어야 한다는 점도 발견했습니다.
해당 계수는 클라우드 챔버 샘플링 라인의 손실을 보정합니다.
E와 E의 확산 계수는 실험을 통해 측정되었다.
HOM 단량체 e는 배경입니다.
235~424MHz 대역의 최고값 합계를 뺍니다.
Hom 이합체 e는 425-625 제곱의 해당 합입니다.
기기 오염 피크는 Ro. 자유 라디칼에 기인하는 것으로 간주되므로 밴드 합에서 제외됩니다.
CHO는 293번째, 325번째, 357번째 및 389번째에 해당합니다.
총 Homs는 RO * e + E의 합으로 정의됩니다.
안정화 과정 동안 생성량과 손실률이 동일하다고 가정하여 오존 분해 또는 OH 화학 HOM 생성량을 계산했습니다.
상태: 수율이 알파-피넨(AP)의 일부인 경우
산화 반응 결과 HOM이 생성되며, "Ox"는 O 또는 OH를 나타냅니다.
속도 상수 값(
단위: 센티미터/분자/초)
278K에서의 알파 산화
피넨 = 5.
84 x 10, 국제정제응용화학연맹(IUPAC)(α-)에서 유래
피넨+o 반응 속도 상수는 IUPAC 웹사이트에서 업데이트됩니다.
HOM 벽의 손실률은 1로 결정되었습니다.
1 x 10초 (회복 불가능한 손실이라고 가정할 경우).
또 다른 손실은 공급 가스에 의한 연소실 부피 희석으로 인해 발생합니다. (0.1×10s)
HOMS의 총 손실률은 = 1.2×10s입니다.
순수한 수소화물과 아질산염(HONO) 실험에서
농도 범위는 0.5μpBv에서 3μpBv까지입니다.
광섬유 시스템의 자외선은 OH로 분해하는 데 사용됩니다.
이는 소량의 NO 오염을 유발하며, 이는 HOM 생산에 영향을 미칠 수 있습니다.
구름 상자 내 OH 농도는 ptr.을 이용하여 추정하였다.
TOF를 이용한 알파 차이 측정
OH가 없는 피넨 농도(자외선 차단)
아, 그렇군요. (
다양한 강도의 자외선).
알파 감소
이 실험에서는 실내에 산소가 없기 때문에 OH 반응이 유일한 원인입니다.
정확도[OH·]
약 30% 증가할 것으로 예상됩니다. 1)
알파를 포함한 불확실성
피넨 측정과 반응 속도 상수는 HOM 생성 속도의 시스템 규모 불확실성을 초래합니다. [AP][OH·], ±40%(1). 그러나 실행-
운영상의 불확실성은 오차 막대에서 볼 수 있듯이 전체적인 불확실성에 큰 영향을 미칩니다.
SO 화학 이온화 질량 분석기(SO-CIMS)
SO는 1차 이온화 반응을 통해 SO로 변환된 후 API 인터페이스가 장착된 사중극자 질량 분석기에서 측정됩니다. (조지아 공과대학교)
이온 소스의 전체적인 설계는 참고 문헌에 나와 있습니다.
하지만 1차 이온은 코로나 방전에 의해 생성됩니다.
코로나 방전을 통해 CO, O 및 AR을 직접 공급할 수 있도록 코로나 니들 홀더를 개선했습니다.
이러한 방식으로 N 쉬스 유동과 방전 바늘 사이의 직접적인 접촉을 방지하여 쌍 오염을 줄이고 쌍 비율을 극대화할 수 있습니다.
SO-의 이온화 반응 메커니즘은 문헌에 언급되어 있습니다.
질량 분석기의 핀홀 앞에 있는 건조된 n 완충액 흐름을 이용하여 이온에서 물 분자를 증발시킴으로써 이산화황이 질량 분석기의 /= 112에서 검출되었다. ().
SO 농도(pptv 단위)
이온 계수율에 따르면 계산은 다음과 같습니다. 이는 배경에 해당합니다.
보정된 이온 계수율은 기본 이온 계수율입니다.
교정 계수는 SO₂ 가스 표준을 사용하여 주기적으로 기기를 교정함으로써 얻습니다. (카르바가스 AG)
선거 운동 기간 동안.
교정 과정에서 표준 가스는 상대 습도 38%의 초청정 가습 공기로 희석되었습니다.
(운무실에 제공된 것과 동일함)
12p와 ptv, 그리고 11u2009p 사이의 SO 혼합비 범위는 다릅니다. pbv
보정 계수는 1.3×10p.ptv입니다.
추정 불확실성은 (+11%)입니다.
오차에는 교정 과정에서의 유량 및 가스 표준 농도의 불확실성과 통계적 불확실성이 포함됩니다.
하지만 SO를 CIMS에 적용하지 않았을 경우 실험실 내부의 온도 변화로 인해 배경 신호가 변동하는 현상도 관찰되었습니다.
이러한 효과는 전반적인 불확실성을 야기하며, 이는 주로 낮은 SO 농도에서의 측정에 영향을 미칩니다.